Processus d'interaction entre photons et atomes by Claude Cohen-Tannoudji; Jacques Dupont-Roc; Gilbert Grynberg

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Les deux premiers termes represented 1'evolution libre dans la multiplicite $\. Le troisieme decrit 1'effet des transitions virtuelles vers les autres multiplicites. Le dernier terme de (36) est une correction au troisieme terme prenant en compte le fait qu'une transition virtuelle vers la multiplicite /3 n'est pas infiniment courte mais dure un temps de 1'ordre de h/\Ea — Ep |. Les operateurs A^ et A^ ont le temps d'evoluer sous Faction de HA pendant cette duree, ce qu'exprime le dernier terme de (36).

2 Figure 1. Variations avec Ef - £, de la fonction 8(r>(Ef — £,). Remarque Si V est multiplie par la fonction \(t) de la figure 1 du chapitre I, la formule (19) reste valable mais 8(T) est alors la transformee de Fourier d'un creneau de largeur de 1'ordre de T, dont les bords sont non plus « carres » mais « arrondis». La fonction dm est dans ce cas une fonction de diffraction "apodisde" dont 1'integrale est toujours 6gale a 1 et qui peut done etre encore consideree comme une fonction delta de largeur h/T.

2. Developpement vis-a-vis des charges qa Une premiere possibilite consiste a regrouper dans H0 tous les termes independants de qa : Les charges qa apparaissent ainsi comme les parametres de couplage caracterisant 1'importance de la perturbation : Les etats propres de H0 representent alors simplement des particules libres (etats propres de p2a/2ma) en presence de photons transverses (etats propres de HR). Aucun etat lie de particules ne peut apparaitre dans H0, car aucun couplage, ni direct, ni indirect, n'existe entre les particules.

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